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Ainsi , en supposant qu'un cercle de 1 95 millimètres de 

 diamètre tourne autour de son centre , dans l'eau , avec 

 une vitesse telle que l'extrémité de son rayon parcoure 

 140 millimètres par seconde , le moment de la résis- 

 tance que le fluide opposera à ce mouvement circulaire, 

 sera égal à -j^ de gramme multiplié par un levier de 

 143 millimètres. 



Nous avons vu (art. 28) que lorsqu'un cercle dont 

 le rayon étoit R , tournoit autour de son centre , et que 

 la résistance qu'éprouvoit chaque point de sa surface 

 étoit proportionnelle à sa vitesse, l'on avoit 



au z^. . 



où J" est une quantité constante dépendante de la cohé- 

 rence ; mais C étant le rapport de la circonférence au rayon 

 R, CR'' est égal à la somme des deux surfaces du cercle , 

 et par conséquent J'CR\ iî// représente la résistance d'un 

 plan égal aux deux surfaces du cercle , mu directement 

 dans le sens du plan, avec une vitesse Ru. Ainsi, dans 

 notre exemple, puisque au=. 1£^JL — i4.3grammes 

 multiplié par un millimètre 5 que R est égal à 97.5 milli- 

 mètres , nous aurons pour représenter un poids égal à la 

 résistance qu'éprouve le plan mu directement dans le sens 

 de sa surface, avec une vitesse de 14 centimètres par 

 seconde, <^CR\ u — ^^|^ = 0.587 grammes. 



Si le plan n'avoit qu'un centimètre de vitesse par 

 seconde, il faudroit diviser cette quantité par 145 ce 

 1. T. 3. 36 



