3ôO MÉMOIRES DE StATrtiMATIQTTES 



relativement au moment d'inertie du disque , que le 

 temps des oscillations est sensiblement le même que si 

 le disque étoit seul. 



*- ISTous trouvons ici, par l'expérience (art. 4^)5 pour 

 ïa valeur de m corrigée, 0.026 : novis avons vu (art. 14) 



que m-=z ° '^ , (-7-)'; d'après l'observation que nous 

 venons de faire , 2"' :rr Z" : ainsi la formule qu'il faut 

 comparer avec la valeur numérique de m^ est - — (-y)' '■> 



, l^ n m ( l\X if n m ( l \- 



et par conséquent anz — ?r-(— ] 5 Q\- au -zzz. ( — 1 u. 



Mais a IL est égal au moment de la résistance du 

 cylindre tournant , avec la vitesse angulaire u , dans le 

 fluide, autour du point qui partage ce cylindre en deux 

 parties égales. Nous venons de trouver par l'expérience, 

 7n n: 0.026; îi représente le moment de la force de 

 torsion du fil de suspension , que nous avons trouvée 

 (art. 3o) égale à 17.9 grammes, attaché à un levier 

 d'un millimètre. C est le rapport de la circonférence 



au rayon. INTous prenons — pour la valeur approchée de 



ce i-apport; / est la longueur du pendule qui bat ses 

 oscillations dans le même temps que la force de torsion 

 fait osciller le disque ; mais l'expérience nous a donné 4 

 oscillations en 91". Ainsi, puisque le pendule qui bat 

 les secondes a été trouvé, par des observations très- 

 exactes, égal à 994 millimètres, / == ()^^ \7] ' I^^ïi* 



tité qui représente des millimètres, g^ dans la formule, 

 représente la force de la gravité. 



