364 SUR LES AFFINITÉS DES CORPS POUR LA LUMIÈRE;, 
intérieur, la déviation se fait encore dans le même sens, dans 
une direction horizontale, et le fil de la lunette répond à la 
même ligne de niveau que lorsque le prisme étoit plein d’air. 
D’après ces remarques fondées sur l’expérience, nous admet- 
trons dans ce qui va suivre que les déviations du rayon lumi- 
neux se font dans un même plan, qui est celui de langle 
réfringent du prisme. 
Soit maintenant À l’angle sous lequel le rayon lumineux mu 
dans l’air atmosphérique rencontre la première face du prisme. 
Il pénétrera dans cette face et s’y réfractera suivant les lois 
connues. Soit 4’ l'angle de réfraction, ou plutôt ce que devient 4 
après que le rayon s’est réfracté. Le sinus d’incidence étant à 
celui de réfraction en raison constante, on aura 
cos. A — m. cos. À 
La valeur de » dépend de la nature du verre ou de la densité 
de l’air extérieur. Sous le premier rapport elle est constante, 
sous le second elle est variable; mais comme la densité du 
verre est très-forte comparativement à celle de l’air, la déviation 
que la lumière y subit est presque toujours la même et égale 
à celle qui auroit lieu si le rayon sortoit du vide pour entrer 
dans le verre, et cette égalité devient encore plus approchée 
dans les circonstances où nous ayons observé, parce que la 
densité de l’air extérieur n’a varié que très-peu et par l’effet 
ordinaire et naturel des modifications de l’atmosphère. Ainsi 
nous pouvons, sans aucune erreur sensible, regarder = comme 
constante. | 
Le même rayon continuant sa route dans la glace, tombera 
sur sa seconde face avec l’angle A" He, + étant l'angle des 
deux surfaces, et en nommant 4” l'angle d’émergence sur cette 
seconde face, dans le gaz intérieur, on aura 
. cos, (4 + +) 
cos. A = ———— 
m (1 — à) 
