372 SUR LES AFFINITÉS DES CORPS POUR LA LUMIÈRE; 
de parallélisme. Pour observer l'angle R et la déviation due 
au non-parallélisme des faces, nous nous sommes servis du 
retournement du prisme. Cette déviation agissoit sur le rayon 
lumineux dans le même sens que l’air condensé ; ainsi nous avons 
dû l'ajouter à la déviation observée lorsque la déviation due 
au gaz intérieur se faisoit dans le sens du vide, et la retrancher 
dans le cas contraire. Enfin on voit par les #7. 6 et 7 que la 
réfraction À ainsi corrigée doit être employée comme positive, 
si elle a lieu dans le sens du vide, et comme négative quand 
elle a lieu dans le sens de l’air condensé. 
D’après cela l’équation entre * et R devient 
o—R— 20. tang. _ + ©, ang. _ 
d’où, par le retour des suites, on déduit 
R R2 
tang. — 
équation qui est approchée jusqu'aux quantités du second ordre 
inclusivement. 
Maintenant que l’on connoit la valeur de », il devient facile 
de trouver la déviation que le rayon lumineux doit subir en 
passant immédiatement de Pair dans le gaz intérieur au prisme. 
11 suffit de supposer que les faces de la glace qui les sépare 
soient exactement parallèles. En effet, en nommant comme ci- 
dessus 4 l’angle d’incidence, 4' l'angle de passage dans le 
verre, et 4” l’angle de sortie, on a en général 
cos. À = m. cos. À 
CON AE 
« cos, (4° + :) 
1 
mt (1 — w) 
