376 SUR LES AFFINITÉS DES CORPS POUR LA LUMIÈRE y 
w' étant la valeur de w dans cette seconde expérience, ces deux 
équations donnent 
PE] + es G+Qt ee) 
Le second membre de cette expression devient nécessairement 
nul quand p' = p',, et il se trouve multiplié par w —», comme 
on peut s'en assurer par le développement. Si Pon se bor- 
noit aux premières puissances de À et de À,, qui sont les plus 
influentes et presque les seules auxquelles il soit nécessaire 
: : Re R 
d'avoir égard, la valeur de & — «, seroït égale à - 
a » 
2 Lang. A 
par conséquent indépendante du défaut de parallélisme des 
faces. Or la déviation des faces étant extrêmement petite, peut 
se négliger dans les termes du second ordre, ou du moins il 
est toujours suffisant de prendre pour sa valeur celle qui est à 
fort peu près connue par les observations. Par Pts lors- 
prés 
Te Te 
avec une déviation des faces supposée exacte, ou même sans 
avoir aucun égard au défaut de parallélisme, en nommant 4 
la première de ces valeurs et B la seconde, on aura 
que l’on aura calculé les deux pouvoirs réfringens 
(P) = ME 
et ce résultat sera indépendant-du défaut de parallélisme des 
glaces. Ceci suppose que la déviation des faces n’a pas varié 
dans l'intervalle des observations que l’on compare, et c’est ce 
qui est toujours vrai pour le même gaz observé à des instans 
et dans des états de l’air peu différens. Il faut remarquer que 
les densités p’ et p',, ou les pressions qui leur correspondent, 
ne doivent pas approcher de légalité; car le dénominateur 
de (P') devenant infini à cette limite, les erreurs que l’on auroit 
