ET SUR LES FORCES RÉFRINGENTES DES DIFF, GAZ. 381 
Si ensuite on représente par 7 le module des tables loga- 
rithmiques, ou 2.30258509, par C le coefficient de la formule 
barométrique de M. Laplace, et par + la latitude du lieu de 
l'observation, on aura 
== M. 4. 0"76 
TT (1 + 0.002845. cos. 2 #F) 
Cette formule peut se déduire de celle que M. Laplace a 
donnée dans sa Mécanique céleste, t. IV, p. 203. 
C’est ainsi qu’il faudroit opérer si les pesées étoient faites 
à o degré, et sous la pression 0”76. Ces circonstances sont 
presque impossibles à obtenir avec exactitude; mais on peut 
aisément y réduire tous les résultats. 
Commençons par le poids de l'air. Pour le déterminer on 
pèse le grand ballon, après y avoir fait le vide exactement; 
on pèse ensuite le même ballon ouvert et communiquant à l’air 
extérieur. Soit 4 la différence des poids observés ; nommons p 
la pression de l’atmosphère exprimée en mètres, # la tempé- 
rature en degrés du thermomètre centésimal, ces deux quan- 
tités étant supposées les mêmes dans les deux pesées ; enfin, 
soit Æ la dilatation du verre, ou 0.0000262716 , et T' la tension 
de la vapeur d’eau contenue dans l'air, vapeur dont le poids 
est à celui de l’air comme 10 à 14, lorsque leurs tensions sont 
égales, le poids (4) du volume d’air réduit à oet à 0”"76, sera 
donné par la formule 
7. 076. (1 + £. 0.00375) 
(4) y (b—3T). G+Kkt) 
Pour évaluer la tension T, nous avons employé la formule que 
M. Laplace a donnée dans la Mécanique céleste, t. IV, p. 273; 
mais comme l’air n’est pas toujouré saturé d’eau, nous ayons 
réduit les tensions calculées, d’après l'indication de l’'hygro- 
mètre, en faisant usage pour cela d’une table que Saussure a * 
