386 SUR LES AFFINITÉS DES CORPS POUR LA LUMIÈRE, 
nution de poids égale à (1— #).,45, ou 5. 5, c’est-à-dire 
à peu près -—. Le coefficient barométrique s’accroît dans le 
même rapport, c’est-à-dire de 35.2, ce qui le porte à 
18351"8. 
M. Ramond a trouvé ce cat égal à 18336. Cette va- 
leur est plus grande que 18316.6, qui convient à l’air sec, et 
moindre que 18351.8, qui convient à l’air saturé d’humidité; 
mais elle coïncide avec la moyenne, qui est 18334. En effet, 
le résultat de M. Ramond doit se trouver entre ces extrêmes, 
puisqu'il est déduit d’un grand nombre PRE faites 
dans des états différens ae. air. 
En général, si l’on adopte les résultats précédens, Le PncE: 
ficient barométrique de la formule de M. Laplace sera 18316.6 
186.6 
Nr 
pour l'air parfaitement sec, et ES 
7— pour lair hu- 
0776 
mide, 7 étant la tension de la vapeur d’eau qui s’y trouve 
réellement. Cette tension peut se déduire de la formule de 
M. Laplace, dans le cas de l'humidité extrême, et dans les 
autres cas il faut la réduire d’après l’indication de l’hygromètre, 
suivant une loi qui n’a point encore été déterminée en général 
par des expériences exactes. En employant cette réduction on 
pourroit se servir du coefficient de la dilatation 0.00375, qui 
convient à l’air sec. 
—— relative à la 
vapeur d’eau, dans le coefficient de la dilatation, qu’il a pris 
égal à + ; et en effet la somme des deux termes so <= 
a 
t 
M. Laplace a compris la correction ee 
+ 0.003575, est toujours, à fort peu près, égale à 
1 t+t . etre à 
+. 0.004, Où 2 +, du moins dans les limites où se font 
ordinairement les observations. 
Les expériences que je viens de rapporter dans cette note 
font encore connoître les rapports des poids du mercure et de 
