DANS LES MILIEUX DIAPHANES, 304 
dela manière dont il y est entré; et ne dépende que de 
saposition par rapport à l’axe du cristal ; c’est-à-dire, 
de l’angle que ce rayon forme avec une ligne parallèle 
à Faxe. En effet, si l’on imagine une face artificielle 
perpendiculaire à l’axe , tous les rayons intérieurs éga- 
lement inclinés à cet axe , le seront également à la face, 
et seront évidemment soumis aux mêmes forces au sortir 
du cristal: tous reprendront leur vitesse primitive dans 
le vide; la vitesse dans l’intérieur est donc pour tous, 
la même. ( Voyez la note de la fin de ce Mémoire). 
En partant de ces données, je parviens aux deux 
équations différentielles que donne le principe de la 
moindre action , et dans lesquelles la vitesse intérieure 
est une fonction indéterminée de l’angle que le rayon 
réfracté forme avec l’axe du cristal. J’examine ensuite les 
deux cas les plus simples auxquels je me borne, parce 
qu’ils renferment les lois de réfraction , jusqu’à présent 
observées. Dans le premier cas , le carré de la vitesse de 
la lumière est augmenté dans l’intérieur du milieu, 
d’une quantité constante. On sait que ce cas: est celui 
des milieux diaphanes ordinaires , et que cette constante 
exprime laction du milieu sur la lumière: Les deux 
équations précédentes montrent qu’alors les rayons 
incident et réfracté sont dans un même plan perpendi- 
culaire à la surface du milieu , et que les sinus des angles 
qu'ils forment avec la verticale , sont constamment dans 
le mème rapport. | | Fa 
Après ce premier cas, le plus simple- est celui dans 
lequel l’action du milieu sur la lumière , est égale à une 
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