328 SUR LES MOUVEMENS DE LA LUMIÈRE 
dont ces molécules se présentent les anes aux autres. 
En nommant donc À la résultante de toutes ces forces, 
et dr l’élément de sa direction, on aura 
w —'a& + 2 fdm. Rdr 
Maintenant il est visible que , relativement à une molé- 
cule dm du cristal, l'intégrale fR dr est nulle, lorsque 
le rayon lumineux est à une distance sensible de cette 
molécule ; car dans le passage de ce rayon à travers la 
sphère d’activité sensible dela molécule, les élémens Rar 
sont d’abord positifs, ensuite négatifs, et la somme des 
premiers est égale à celle des seconds et la détruit. En 
cela ces forces diffèrent de celles qui naissent du frotte- 
ment et de la résistance des milieux , et qui, dans toutes 
les directions , retardent constamment la vitesse. L’inté- 
grale f dm. R dr ne dépend donc que de Paction que le 
rayon a éprouvée de la part des molécules dont il n’est 
éloigné que d’une quantité plus petite que le rayon de la 
sphère d’activité sensible. Aïnsi lorsqu'un rayon ex- 
traordinaire est À une distance sensible de la surface 
d’un cristal, et dans son intérieur, sa vitesse est toujours 
la même, quelles que soient la nature de cette surface 
et la manière dont le rayon a pénétré dans le cristal, 
pourvu que sa direction soit la même. Donc si les forces 
qui produisent la réfraction extraordinaire sont les 
mêmes de tous les côtés de l’axe du cristal, la vitesse du 
rayon dans l’intérieur ne dépendra que de l’angle formé 
par sa direction avec l’axe. On voit encore que le rayon 
rentrant dans le vide, y reprendra sa vitesse primitive. 
