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DANS LES MILIEUX DIAPHANES. 335 
depuis s nul jusqu’à s infini. Maintenant on a, en ré- 
duisant en série 4! etz,, par rapport aux puissances des, 
k ddr 
—2u+u, = Ss. (5) + etc. 
L f L LA . 
On peut ne considérer que le premier terme de la série, 
et alors on a 
ddu 
K.fds.(u—ou+n).e(s)=K. ( _ } [5° ds. e(s) 
Maintenant l’accroissement de température de la lame À, 
dans l'instant d£, est proportionnelle à cette quantité 
multipliée par l’élément d4 du temps. En supposant donc 
que la caractéristique différentielle d ne se räpporte 
qu’au temps /, on aura 
du — adt. (55) 
dx? 
a étant une constante dépendante de la nature du corps. 
Si l’on fait dans cette équation aux différences par- 
tielles, at — 1, elle deviendra 
du = df. (5) 
et z sera fonction de, x et de #’. Ainsi, en supposant 
deux barres de diverses matières, mais de dimensions 
égales , échauffées lune et l’autre à l’origine et de la 
même manière, à leur première extrémité toujours en- 
tretenue à ce même degré de température, z sera, rela- 
tivement aux deux barres, la même fonction de x et 
de fou at; les temps nécessaires pour que deux lames 
correspondantes dans chaque barre parviennent à la 
même température, seront donc réciproques aux cons- 
