336 SUR LES MOUVEMENS DE LA LUMIÈRE 
tantes at relatives à ces barres. Si donc on nomme plus 
conductible, la barre qui arrive en moins de temps à une 
température donnée, on pourra représenter par a la con- 
ductibilité de la matière. Mais la barre qui arrive le 
plus promptement à la même température, peut n’être 
pas celle qui, dans le même temps, conduit à une dis- 
tance donnée, le plus de chaleur; car la chaleur con- 
duite dans un temps donné, dépend à la fois de la 
conductibilité de la matière, et de sa chaleur spécifique, 
c’est-à-dire de la chaleur nécessaire pour élever d’un 
même degré sa température. 
Dans le cas général où l’on considère les trois dimen- 
sions d’un corps solide, la même analyse fait voir que 
du ; 4 APTE 
—— ) est égal à une constante multipliée par la somme 
dt [e) 
SPP . dd dd 
des trois différences partielles secondes (EE), Rss 
dx? dy° }? 
(5), æ;, y, 3 étant les trois coordonnées de la 
molécule. 
Cette équation n’est relative qu’au mouvement de la 
chaleur dans l’intérieur du corps: pour avoir celle de 
son mouvement à la surface, nous observerons que la 
perte de chaleur du corps est due à la chaleur qu’il 
rayonne au dehors. Ce rayonnement est produit, non 
seulement par la surface, maïs encore par les couches 
qui en sont extrèmement voisines , et qui sont comprises 
dans la sphère d’action sensible de la chaleur. En vertu 
de ce rayonnement, la surface parvient en très-peu d’ins- 
tans , à la température du vide ou du milieu qui l’envi- 
ronne , et il s’établit très-promptement une loi régulière 
