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DANS LES MILIEUX DIAPHANES. 337 
d’accroissement de la chaleur, depuis cette surface, jus- 
qu’à une très-petite profondeur égale au rayon de la 
sphère d’action de la chaleur. En nommant z la tem- 
pérature dela couche à cette profondeur, les variations 
de la chaleur des couches supérieures, jusqu’à la sur- 
face, seront proportionnelles à celles de z, la chaleur 
du milieu environnant étant prise pour le terme zéro. 
Ainsi les quantités de chaleur émises au dehors, dans 
l'instant d£, par chacune de ces couches, étant propor- 
tionnelles à sa température, elles seront proportionnelles 
à z, et par conséquent la perte de chaleur du corps lui 
sera aussi proportionnelle. C’est ce qui a été supposé 
jusqu'ici par les physiciens ; mais ils imaginoient que la 
surface elle-même avoit une température plus élevée que 
celle du milieu qui l’environne; ce qui est contraire à 
la loi de continuité. La considération d’une action de 
la chaleur ad distans , a donc encore l’avantage de faire 
disparoître cette difficulté, et de donner des idées justes 
et précises du mouvement de la chaleur, à la surface 
comme à l’intérieur des corps. 
La théorie de l’écoulement des liquides par une très- 
petite ouverture faite à la base du vase qui les contient, 
nous fournit un exemple de ces lois régulières de mou- 
vement qui s’établissent dans un temps très-court. On 
sait que la vitesse du liquide qui s'écoule, devient très- 
promptement proportionnelle à la racine carrée de sa 
hauteur au-dessus de l'ouverture , et que l’on peut, sans 
erreur sensible, calculer par cette loi, la quantité de fluide 
écoulé, en négligeant celle qui s’écoule avant que la loi 
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