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qui exigent quelquefois des épaisseurs assez différentes 
pour faire paraître la même teinte, quoique la propor- 
tionnalité des épaisseurs et des teintes se conservé dans 
chacun d'eux, et que la pesanteur spécifique n'indique 
aucune différence appréciable dans leur densité. 
Enfin j'indiquai la dépendance qui existait entre les 
changemens des teintes d’une même lame sous des inci- 
dences diverses , et les variations d'intensité de la force 
répulsive qui produit la double réfraction. Je fis voir 
qu'en abaissant l'axe de la lame sur les rayons incidens, 
ce qui diminue la force répulsive , la teinte du rayon 
extraordinaire montait dans l’ordre des anneaux eolorés 
comme si la lame füt devenue plus mince ; et réciproque- 
ment, que si l'on eloignait l'axe du rayon incident, la 
teinte changeait comme si la lame füt devenue plus épaisse. 
On verra tout-à-l'heure la cause de ces changemens. 
Dans un second Mémoire que je lus à la Classe le 15 juin, 
jannoncçai que j'avais trouvé dans la polarisation de la lu- 
mière par ces lames, une loi analogue à la conservation 
des forces vives dans la mécanique. Elle consiste en ce que 
si l’on prend plusieurs d’entre elles extraites des corps cris- 
tallisés que nous avons désignés , et qu'on les superpose 
dans un ordre quelconque , avec la seule condition de 
rendre leurs axes parallèles, la teinte du rayon qu’elles 
polarisent est constante, quel que soit l'ordre dans lequel 
les lames sont superposées, et soit que lon combine en- 
semble des lames tirées d’une même espèce de cristal , ou 
de cristaux de nature diverse. Dans tous les cas l’action du 
système, pour polariser la lumière , est constante, et la 
teinte du rayon extraordinaire est celle que la somme des 
