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cette manière approchent de plus en plus de la blancheur, 
à mesure que l'épaisseur des lames augmente; et enfin elles 
deviennent constamment blanches lorsque l'épaisseur atteint 
à-peu-près 0"",4. Les mêmes. phénomènes s'observent 
dans un grand nombre de corps cristallisés, doués de la 
double réfraction, lorsqu'on les divise en lames parallèles 
à leur axe. Mais les limites où les couleurs des deux fais- 
ceaux commencent et finissent, sont différentes pour cha- 
cun d'eux. 
En appliquant ici les lois trouvées par Malus pour la 
polarisation de la lumière dans la chaux carbonatée rhom- 
boïdale, on devrait croire que, dans ces circonstances , le 
rayon polarisé perd toute sa polarisation primitive par 
l'influence de la lame interposée , et qu'il se polarise de 
nouveau relativement à la section principale de cette lame , 
en se partageant en deux faisceaux , l’un ordinaire, l'autre 
extraordinaire, c’est-à-dire, dont les axes de polarisation se 
trouvent parallèles ou perpendiculaires à la sectiomgprincipale 
de la lame ; mais la chose ne se passe pas ainsi, du moins 
dans les cristaux que je viens de désigner. Chaque lame , 
selon son épaisseur, n’agit que sur une espèce particulière 
de teinte , sur l'ordre d’anneaux qui lui appartient , et elle 
la polarise, non pas dans le sens de son axe, mais suivant 
une direction qui fait un angle double avec le plan de la 
polarisation primitive. Si l'on nomme E la teinte polarisée 
par la lame , O la teinte qu'elle ne dévie point, et que l’on 
désigne par z l'angle formé par l'axe de la lame avec le plan 
de la polarisation primitive que nous supposons être le 
méridien ; les molécules lumineuses qui composent la 
teinte O conserveront leur axe de polarisation dans le plan 
