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si la différence de leur épaisseur est plus petite que l'épais- 
seur qui donne des rayons blancs. C'est en effet ce qui a 
lieu ; et cette expérience, à laquelle ÿ j'ai été directement con- 
duit par les résultats précédens, m'a servi à les confirmer et 
à les étendre. 
J'ai ainsi superposé à angles droits des lames épaisses de 
chaux sulfatée, de mica, de cristal de roche, de feldspath, 
de strontiane sulfatée, de sulfate de baryte, taillées paral- 
lèlenfent à l'axe de cristallisation ; j'ai exposé le système de 
ces lames à un rayon polarisé, et en analysant la lumière 
transmise au moyen d’un rhomboïde de spath d'Islande, 
ou par la réflexion sur une glace, j'ai toujours trouvé que 
lorsque la différence des épaisseurs était fort petite, dans 
les limites où se produit la polarisation partielle, le rayon 
transmis se divisait dans le rhomboïde en deux faisceaux 
colorés, de même que dans des lames minces qui auraient 
été égales à la différence des épaisseurs. Si l’on incline ces 
systèmes sur le rayon polarisé, les deux faisceaux suivent 
les mêmes périodes d'intensité que pour une seule lame 
mince; mais les variations des teintes sont beaucoup plus 
étendues, et dépendent de la somme des épaisseurs. 
Bien plus, il n’est pas besoin pour cela que les deux lames 
superposées soient de même nature; on peut combiner un 
cristal de roche avec une plaque de chaux sulfatée, ou avec 
un morceau de sulfate de baryte, pourvu que la différence 
des épaisseurs soit comprises dans les limites convenables : 
en ayant égard à la différence d'intensité qui peut exister 
entre les actions des différens cristaux , le phénomène a tou- 
jours lieu également. Je l'ai développé de cette manière dans 
des morceaux bien purs, de plus de quatre centimètres d'épais- 
