34 RECHERCHES 
l'état naturel. Pour cela, j'ai tiré d’un cristal bien pur une 
plaque qui avait six millimètres d'épaisseur, je l'ai présentée 
perpendiculairement devant le rayon polarisé, non pas pour 
voir si elle donnerait des couleurs, puisque son épaisseur 
excédait de beaucoup la limite à laquelle ce phénomène est 
sensible, mais afin de voir par la régularité des faisceaux 
blancs polarisés par les différens points de cette lame , qu’elle 
était cristallisée régulièrement. M'étant assuré de cette con- 
dition indispensable, j'ai fendu cette plaque en deux par- 
ties, non pas égales, ce qui n'eüt pu arriver que par un 
hasard tout-à-fait improbable , mais à-peu-près égales : l'une 
avait pour épaisseur 1330 parties du sphéromètre, et l’autre 
1257; la différence est 73 parties. J'ai d’abord placé la pre- 
miere de ces lames sur l'appareil; et, la présentant perpendi- 
culairement au rayon polarisé, je l'ai tournée sur son plan 
jusqu'à ce qu'elle n’altérât plus la polarisation primitive de 
ce rayon, ce dont je m'apercevais au moyen d'un rhom- 
boïde de spath d'Islande, dont j'avais préalablement fixé 
la section principale dans le plan de polarisation. Quand 
cette condition s’est trouvée remplie, j'ai placé la seconde 
plaque sur la première, en tournant son axe dans une 
direction perpendiculaire, ce dont je m’assurais encore par 
la condition que le rayon incident conservät encore sa po- 
larisation après avoir traversé le système des deux plaques. 
Cela fait, j'ai fixé les deux plaques l’une à l'autre, et j'ai 
serré les vis qui les attachaient sur l'appareil. Alors, en 
inclinant le système sur le rayon incident, et dans le plan 
de polarisation , le rayon extraordinaire a de même été nul 
dans le rhomboïde sous toutes les incidences, et la même 
chose est encore arrivée quand j'ai tourné le système d’un 
