SUR LA POLARISATION DE LA LUMIÈRE. 7I 
avec exactitude les lois de ce mouvement, après quoi nous 
verrons sil est possible de remonter jusqu'a la loi de la 
force qui le produit. 
Les deux lignes de repos sur lesquelles les molécules 
s'arrêtent font toujours des angles égaux avec le prémier 
axe des lames, quel que soit l’azimut où celui-ci est placé: 
c'est donc à partir de cet axe qu'émanent les forces qui 
produisent ile. mouvement d'oscillation; mais en étudiant 
lès modifications «que les phénomènes éprouvent sous des 
incidences obliques, nous avons vu que le second axe des 
lames inflüe aussi en sens contraire sur la rotation des 
molecules lumineuses. Nous devons donc concevoir que la 
force, quelle :qu’elle: soit , qui fait osciller les molécules, 
est la différence des actions que les deux axes exercent pour 
produire cet effet en sens opposé; et la manière la plus 
générale de la représenter, (est de la supposer égale à une 
fonction quelconque de l'angle que l’un des axes de la lame, 
le premier, par exemple, forme à chaque instant avec l'axe 
de polarisation des molécules lumineuses. Si l’on écrit les 
équations du mouvement de rotation d’une de ces molécules 
dans les circonstances que nous venons de déterminer, et 
si l'on introduit dans le calcul la condition que les phéno- 
mènes soient symétriques autour du premier axe des lames ; 
conformément à l'observation , on trouve que les limites de 
chaque oscillation seront toujours dans les azimuts o et 27, 
_quelle que soit la forme de la fonction qui exprime la force, 
et quelle que soit l'intensité de cette force, de sorte que ces 
limites seront communes aux molécules lumineuses de toutes 
les couleurs, conformément aux observations. 
Pour démontrer eette proposition, considérons un rayon 
