SUR LA POLARISATION DE-LA LUMIÈRE. 73 
agissent comme répulsives; mais la première est plus sim- 
ple à énoncer , parce qu’elle rapporte immédiatement les 
phénomènes au mouvement de l'axe de polarisation P'CP, 
et c’est pourquoi nous en ferons usage. 
Dans la position des molécules et de la lame que nous 
venons de supposer, l'axe de polarisation CP fait avec le 
premier axe CF un angle PCF égal à : — x. Représentons 
par o (2— x) la force émanée de CF qui tend à faire venir 
l'axe CP sur sa direction, et par conséquent à augmenter 
l'angle x; le signe + indiquant une fonction de forme 
quelconque. Nous voyons par les phénomènes que cette 
force agit exactement de la même manière de part et d'autre 
de l'axe CF, puisque les demi-amplitudes des oscilla- 
tions sont exactement les mêmes de part et d'autre de cet” 
axe, et qu'elles sont aussi les mêmes lorsque l’azimut de la 
lame est + ; ou®— z; par conséquent la fonction + devra 
être telle qu'elle ne change pas de valeur absolue, mais 
seulement de signe, quand la quantité qu’elle renferme passe 
du positif au négatif, c’est-à-dire qu'on aura en général : 
e()=— 7 (2) j 
Nous mettons le signe —, parce que d’un côté de l'axe CF 
de la lame la force attractive tend à augmenter l'angle x, et 
que de l’autre elle tend à le diminuer. 
Considérons maintenant l’action du second axe Cf de la 
lame : celle-ci, étant opposée à la précédente, tendra à re- 
pousser les molécules lumineuses, et à les empècher d’avan- 
cer vers l'axe CF : la maniere la plus simple de représenter 
cet effet, c'est de concevoir les forces qui émanent de Cf 
comme tendant à repousser le second axe CR des molécules 
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