SUR LA POLARISATION DE LA LUMIÈRE. 75 
par conséquent, si l’on multiplie par de, et qu'on intègre 
fed=f—ds(—; fade f—-do(—) 
ou, d'après notre notation: 
Ye y{—e) ed (—e). 
Nous devons déterminer la constante de notre intégrale de 
manière que l'axe de polarisation des molécules lumineuses 
se trouve primitivement dirigé suivant CZ, ce qui exige 
qu'à l'origine du mouvement on ait en même temps 
LEni)) L——"0 
FENTE re 
Ces conditions iutroduites dans notre intégrale donnent 
O—24%1— 24,2 + const. 
Par conséquent, en prenant la valeur de la constante, et la 
. substituant dans l'intégrale 
dx his 7 : ; : 
ze =2dG—-z)—4()]— 24 (zx) —4 (el, 
la valeur de la vitesse devient alors constamment nulle, 
quel que soit le temps, lorsque x est nul; ce qui montre que 
l'azimut + — o de la polarisation primitive est une des limites 
des oscillations; mais de plus cette vitesse devient encore 
nulle quand x — 2:, puisque l’on a alors | 
d x . < j à \ 
De =2(9(—i)—4(G)]—-2f4 (2-40 
équation dont le second membre devient identiquement nul 
en vertu des conditions de symétrie auxquelles les fonctions 
10. 
