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leurs limites aux deux extrémités de l'oscillation , et y pro- 
duire enfin deux images blanches,comme cela arrive dans les 
anneaux réfléchis et transmis, en vertu de l'inégale longueur 
des acces, lorsque l'épaisseur du corps est devenue assez 
considérable pour que les anneaux de toutes les couleurs et 
de différens ordres se mêlent dans le faisceau réfléchi et 
dans le faisceau transmis. Cette parfaite identité dans la 
succession des teintes, dans leurs mélanges progressifs , 
dans les périodes de leurs intensités, enfin dans les plus 
petites circonstances des changemens de leurs nuances, suf- 
firait pour montrer l'accord qui existe entre les lois de 
périodicité qui lient ces deux classes de phénomènes, quand 
même les mesures des épaisseurs prises de part et d'autre 
avec un soin extrême et scrupuleusement comparées n’au- 
raient pas déja établi d'une manière rigoureuse et directe 
l'existence de ces rapports. 
On voit par ce que je viens de dire comment les teintes 
polarisées par les lames à leurs épaisseurs successives dé- 
pendent des temps des oscillations. De plus, nous avons 
reconnu que l'amplitude des oscillations est la même pour 
toutes les molécules lumineuses et égale à 22, c'est-à-dire au 
double de l'angle formé par le premier axe des lames avec 
le plan de polarisation primitif. Or, en faisant varier cet 
angle depuis o jusqu'ä 36°, on trouve par expérience que 
la teinte polarisée par une même lame est rigoureusement 
constante. Par conséquent les temps des oscillations doivent 
aussi être parfaitement égaux dans tous les cas, puisque 
l'espèce de teinte que la, lame polarise dépend uniquement 
de cette durée : ainsi la force qui produit les oscillations est 
telle, que leur durée est absolument indépendante de leur 
