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et comme, en changeant + v en —, les fonctions 4 et 4, 
conservent la même valeur, il s'ensuit que le carré de la 
A dx | 1 j 
vitesse = est le même dans les deux cas pour des valeurs 
égales de v. Or l'arc v commence au milieu de l'amplitude de 
l'oscillation totale, par conséquent le temps employé à par- 
courir la semi-amplitude sera le même des deux côtés. 
D'après cela on voit que si, au lieu de prendre la seconde 
intégrale de & depuis v — + z jusqu'à  — —i, on la prend 
seulement depuis # — o jusqu'à  — + #, on aura la valeur 
du temps employé dans une demi-oscillation, c'est-à-dire, 
de : T; et en doublant le résultat, on aura T. C'est ainsi 
que nous opérerons dans le calcul qui va suivre, afin d’évi- 
ter les difficultés analytiques attachées aux intégrales qui 
vont du positif au négatif en passant par Zéro. 
Cela posé, je remarque que la fonction — F (v) exprime 
la force répulsive composée qui agit à chaque instant sur 
la molécule lumineuse. Cette force est nulle lorsque l'axe 
de polarisation de la molécule est dirigé suivant l'un des 
deux axes de la lame; car alors il se trouve nécessairement 
perpendiculaire à l'autre, et ni l'un ni l'autre n’exerce alors 
d'action sur la molécule pour le faire tourner. La fonction 
—F (v) doit donc devenir nulle quand v — 0; et par consé- 
quent on peut concevoir son expression développée suivant 
les puissances ascendantes de #, ce qui donne une série de 
cette forme : 
€ 
Ho ap + PEL Cu El. à 
a, b, c étant des constantes, et 4, 6, y des exposans positifs 
qui peuvent d’ailleurs être quelconques. Nous supposerons 
