SUR LA POLARISATION DE LA LUMIÈRE. 87 
Reprenons notre équation différentielle en v, en y faisant 
«—1,et bc... nuls. elle deviendra 
dv 
de 
= — a, 
dont l'intégrale est 
v—m cos. [{V/a+n|], 
m et z étant deux constantes arbitraires. D'abord on en 
, c a dv RES 
déterminera une par la condition que É= doit être nul 
quand #— 0, ce qui donne m sin. #—0 , et partantz — 0; 
car, si on faisait 2 nul, il n’y aurait pas d'oscillation du 
tout. On a donc ainsi d'abord, en mettant pour y sa valeur 
i—æ, 
æ—ti—m cos. tV/a, 
de plus, quand £— 0, il faut que l'arc x soit nul, ce qui 
donne m»m— i. On a donc définitivement 
æ —1i—10c0s. {V/a, ou bien x — 22 sin: = {V/a. 
De là il résulte que le temps d’une oscillation entière dans 
l'arc 22 est donné par l'équation 
T 
CA PPT doùi—;, 
r étant la demi-circonférence dont le rayon égale l'unité. 
La force accélératrice qui tend à faire tourner les molé- 
cules lumineuses , est proportionnelle à i— x, c’est-à-dire, 
à l'angle que leur axe de polarisation forme à chaque instant 
avec le premier axe de la lame. On peut donc assimiler ces 
phénomènes à ceux que produirait la torsion d’un fil vertical 
