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sur des aiguilles qui y seraient suspendues horizontalement 
par leur centre de gravité. Le point de repos du fil, celui où 
sa torsion est nulle, coïncide avec le sens de la polarisation 
primitive. Il est dirigé dans le méridien; c'est-là qu'il faut 
d’abord concevoir que le premier axe de la lame est placé. En 
le tournant dans l’azimuth z, on tord le fil de l'angle z; ce 
qui produit d'abord une force de torsion proportionnelle à 5. 
L'axe de polarisation se met alors en mouvement; il suit 
l'axe de la lame, et tourne vers lui en décrivant un angle x: 
sa force de torsion est constamment proportionnelle à l'an- 
glei— x; c'est ainsi qu'il continue ses oscillations. 
Essayons de comparer cette force à la pesanteur. Pour 
cela, cherchons quelle force il faudrait à chaque instant ap- 
pliquer perpendiculairement à l'extrémité d’une aiguille égale 
en longueur à la molécule lumineuse, pour faire décrire à 
cette aiguille autour de son centre des oscillations pareilles à 
celles que la molécule exécute, et lui imprimer à chaque 
instant la vitesse de rotation qu'a réellement la molécule à 
chaque point de son oscillation. Pour cela, reprenons l'équa- 
tion différentielle 
LE — a (i— x), 
dans laquelle on doit regarder z et æ comme des arcs de 
cercle mesurés sur le contour de la circonférence décrite 
par l'extrémité de l'axe de polarisation des molécules lumi- 
neuses ; soit 7 la longueur de cet axe à partir du centre de 
rotation. Désignons par p la pesanteur terrestre sous la la- 
ütude de Paris, par g le double de l’espace que cette pesan- 
teur fait décrire aux corps pendant la première seconde 
sexagésimale; espace qui, exprimé en mètres, est égal à 
