SUR LA POLARISATION DE LA LUMIÈRE. 59 
8088. Désisnons de même par o la force accélératrice qui 
©; 8 par & q 
sollicite l'aiguille dans l'arc :—x, nous aurons, 
a(i—x) 
£ 
2 
Pr 
et le coëfficient de p dans le second membre étant évalue 
en nombres, donnera à chaque instant le rapport de la force 
g à la pesanteur p. 
La force + étant variable avec l'arc x, évaluons-la pour un 
instant déterminé, par exemple, pour l'instant où la rota- 
tion de la molécule commence; nous aurons alors x — 0, 
puisque l'arc x est compté à partir du commencement de 
loscillation, et la valeur de © pour ce cas sera 
QE & : 
i 1197 
Cette expression est encore variable avec l'arc z, et lui est 
proportionnelle. Mais la plus grande valeur de z que nous 
ayons besoin de considérer, c’est celle qui répond à l'angle 
droit ; car alors l'étendue entiere des oscillations s’exécutant 
dans l'arc 22, on voit que les axes de rotation des parti- 
cules décrivent une demi-circonférence; ce qui, à cause de la 
forme symétrique des molécules lumineuses, ramène les mêmes 
phénomènes que si elles n’avaient pas été dévices de leur 
polarisation primitive. Au-delà de ce terme, et pour de plus 
grandes valeurs de z, la même raison de symétrie ramène éga- 
lement les mêmes phénomènes qui avaient lieu dans la pre- 
mière moitié de la circonférence. Nommons donc 7 le rayon 
de la molécule lumineuse, c'est-à-dire, la distance de son 
centre de rotation à l'extrémité de son axe de polarisation; 
et désignant comme ci-dessus par r la demi-circonférence 
1812. 12 
