SUR LA POLARISATION DE LA LUMIÈRE. 93 
IciR et r ne sont plus que desnombres abstraits de mètres. 
On voit que le rapport absolu de la force 9 à la pesanteur p dé- 
penddela grandeur du rayon r de la molécule lumineuse, et lui 
est proportionnel ; de sorte que; plus onsupposera pour pune 
valeur faible, plus il faudra que le rayon r des molécules 
soit petit, pour qu'elles fassent leurs oscillations dans letemps 
assigné. Supposons par exemple 9 — 1000000000. p, c’est-à- 
dire que la force 4 soit cent millions de fois aussi intense 
que la pesanteur. Alors e étant connu et égal à 100000000, 
on en tirera 
ds —= 1100000000 ou nent 2 
0,00003854 OUR DAME? 
c'est-à-dire que, dans cette supposition, le rayon des molé- 
cules lumineuses serait égal à trois mille huit cent cinquante- 
quatre mètres divisés par le carré de la distance de la terre au 
soleil exprimée en mètres; et d’après ce que nous avons re- 
marqué tout-à-l’heure, si l'on voulait supposer la force & 
plus faible, les dimensions des particules lumineuses dimi- 
nueraient proportionnellement. Ce résultat nous donne une 
prodigieuse idée de la ténuité de la lumière ; mais aussi, quelle 
ténuité ne doit-elle pas avoir pour se transmettre librement 
à travers des corps aussi denses que le verre, et pour pro- 
duire tous les autres phénomènes de ce genre que nous ob- 
servons ! 
Le calcul que nous venons de faire nous a donné l’ex- 
pression de la force attractive exercée à l'extrémité de l’axe 
de la molécule lumineuse, quand cet axe fait un angle droit 
avec l'axe du cristal, Cette force attractive varie proportion- 
nellement à l'arc :— x, et elle devient nulle quand cet arc 
