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risent ainsi les molécules et les font osciller dans l'intérieur 
du cristal, dépendent de l’arrangement des particules dont 
le cristal est composé; et suivant qu’elles le seront d’une ma- 
nière ou d’une autre, d’ine façon plus régulière où plus con- 
fuse, il doit en résulter sur les coëfficiens » et 7 de très- 
grandes variations. Aussi les différences dont nous parlons 
paraissent-elles dépendre principalement de la constitution 
du cristal, car elles sont liées avec la transparence des lames, 
leur élasticité, leur mollesse, etc... comme je l'ai déja fait 
remarquer dans mon premier Mémoire. 
On peut même concevoir que la différence des coëfficiens 
m ct» soit si petite dans certaines substances, qu'elles ne 
produisent pas d’oscillation; car si #—n est nul, le temps 
des oscillations devient infini, et par conséquent l’oscillation 
n’a pas lieu. Enfin on pourrait imaginer aussi des lois telles, 
que le mouvement des particules lumineuses ne fût plus os- 
cillatoire, et se changeât en une circulation continue. 
Les résultats auxquels nous venons de parvenir, et les 
calculs mêmes sur lesquels ils sont établis, supposent que 
l'action du cristal sur la lumière est complète, c'est-à-dire, 
que les molécules lumineuses ont pénétré assez avant dans 
son intérieur, pour que les forces qui les sollicitent soient 
désormais constantes. Pour savoir ce qui se passe avant cette 
limite, il semble qu'il n’y ait qu'à suivre une gmarche ana- 
logue à celle que l'auteur de la Mécanique céleste a tracée 
en calculant la marche de la lumière lorsqu'elle s'approche 
de la surface des eorps, et qu'elle pénètre dans l'intérieur 
de leur substance. Mais dans le cas des oscillations, nous 
avons deux difficultés de plus à surmonter. 
La première tient à la nature même des forces qui solli- 
