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Une autre difficulté de ce genre de recherches tient à la 
nature même du mouvement oscillatoire. Dans la théorie de 
la réfraction ordinaire, la translation des molécules lumi- 
neuses se fait toujours dans un même sens; elles n'éprou- 
vent ni oscillation, ni rebroussement dont il faille ténir 
compte. Cela fait que les intégrales peuvent ètre aisément 
étendues dans toute la longueur de la trajectoire qu'elles dé- 
crivent; mais lorsqu'il s’agit d’un mouvement oscillatoire , le 
changement de signe des vitesses, et les alternatives des 
directions, donnent lieu à des difficultés de calculs qu'il ne 
paraît pas aisé de surmonter. 
Ne pouvant donc suivre ici une marche théorique, nous 
sommes obligés de revenir à l'expérience, et d'y chercher 
directement les profondeurs diverses auxquelles pénètrent 
les molécules lumineuses de différente nature avant de com- 
mencer leurs oscillations. Or, cela est extrêmement facile 
d’après les rapports constans et la proportionnalité soutenue 
qui-existent entre les longueurs des accès de réflexion et les 
épaisseurs auxquelles nos oscillations répondent. En effet, 
d’après les calculs établis par Newton dans son Optique, si 
l’on désigne par 2e’ la longueur d’un accès pour une molé- 
cule lumineuse d'une longueur déterminée, il résulte de l’ex- 
périence que la moitié de cette longueur, ou e', sera la plus 
petite épaisseur à laquelle cette molécule commencera à se 
réfléchir pour la premtière fois. Ainsi, en désignant de même 
par 2 e' l'épaisseur de nos lames qui répond à la durée d’une 
oscillation pour la même espèce de particules lumineuses , 
épaisseur qui est aussi donnée par l'expérience, on voit que 
la moitié de cette épaisseur ou e’ sera la profondeur à laquelle 
cette molécule commencera à osciller; et le même calcul qui 
