SUR LA POLARISATION DE LA LUMIÈRE. 109 
vérifier ce fait d’une manière rigoureuse, il faut prendre une 
lame de chaux sulfatée bien pure, la fendre avec adresse en- 
viron jusqu’à la moitié de sa longueur, la diviser ainsi en deux 
ou plusieurs lames plus minces, et introduire entre les mor- 
ceaux une petite bande de papier noir. Cette bande, quoique 
mince par rapport aux mesures ordinaires, sera encore très- 
épaisse comparativement à l'étendue des oscillations ; car dans 
la chaux sulfatée, lorsque leur étendue, est arrivée à l’unifor- 
mité, elle ne surpasse pas 0"",023 pour les molécules violettes 
de l’extrémité du spectre. Maintenant, lorsqu'on expose une 
lame ainsi découpée à un rayon polarisé sous l'incidence per- 
pendiculaire, on peut la tourner dans tous les azimuts, si 
on analyse la lumière émergente avec un rhomboïde de spath 
d'Islande, les deux faisceaux dans lesquels le rayon se divi- 
sera, seront absolument de même teinte dans la partie de la 
lame qui est découpée, et dans celle qui ne l’est pas. Or, les 
teintes des faisceaux dépendent absolument du nombre d’os- 
. cillations que les particules lumineuses font à travers la sub- 
stance des lames ; et commedans le cas présent elles partent 
également du même état, c'est-à-dire, de la polarisation 
commune qu'elles avaient dans le rayon incident, il s'ensuit 
que les teintes des faisceaux émergens étant les mêmes, les 
nombres d'oscillations sont les mêmes aussi. Pour compren- 
dre la conséquence de ceci, soit AB, fig. 4, la surface de sortie 
du premier corps, et ab la distance à cette surface à laquelle 
s’est terminée la dernière oscillation que la molécule y a 
. faite en éprouvant l'action toute entière du corps. Suppo- 
sons que la distance Bb soit :. Si le corps se fût continué, 
la molécule aurait terminé son oscillation à une, distance 
de ABexprimée par 2e —e, e’ étant l'épaisseur totale qu’elle 
