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Ces valeurs satisfont également aux. teintes que les lames 
ont ‘présentées dans leurs combinaisons successives, car la 
somme des trois dernières donne 11,4 intermédiaire entre 
l'orangé du second ordre et le rouge. Enfin, la somme des 
deux dernières donne 7, et répond à un violet extrême- 
ment faible et presque nul, qui se trouve en effet dans le 
passage du premier au second anneau. Mais maintenant la 
lame totale étant ainsi résolue en quatre autres du premier 
ordre, c’est-à-dire, dans chacune desquelles les molécules 
lumineuses ne font qu'une oscillation ou un peu plus d’une 
oscillation entiere, on voit que la moindre perte d'épaisseur 
dans la maniere dont les oscillations se renouent d'une lame 
à une autre, deviendrait extrémemént sensible; car si cette 
perte répondait par exemple à une demi-oscillation, comme 
cela a lieu à l'entrée de la lumière dans la première sur- 
face, la somme des quatre lames se serait trouvée diminuée 
de 5": , ce qui l'aurait réduite à 11°25; et alors, au lieu de 
polariser le verd: vif du troisième ordre, elle aurait pola- 
risé le rouge éclatant du second. Puis donc que rien de 
tout cela n'arrive , il faut en conclure que les oscillations se 
renouent d'une lame à une autre, quand leurs axes sont 
parallèles , comme s’il n’y avait pas entre elles de séparation. 
Cette compensation peut encore se prouver d’une autre 
manière. Si l’on superpose un nombre quelconque de lames 
dont les axes soient parallèles, et qu'on les mêle comme on 
voudra dans un ordre arbitraire, la, teinte des faisceaux 
qu'elles donnent ne change point. J'avais déja décrit cette 
observation. Or, selon qu'on met en avant une lame plus 
épaisse ou plus mince, les diverses molécules lumineuses 
se trouvent plus ou moins près de leur dernière oscillation 
