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qui les produisaient. On voit d’ailleurs qu'il ne serait pas 
juste de vouloir tirer ces phénomènes de la théorie que j'ai 
exposée, puisque cette théorie ne s'applique qu'aux cas où 
l'action des lames sur la lumière est complète, et qu'ici au 
contraire il s’agit de déterminer ce qui arrive quand cette 
action devient variable près de la surface des corps. 
En comparant les lois des teintes avec celle des anneaux, 
nous avons trouvé que les molécules primitivement pola- 
risées par la réflexion ne commençaient à osciller dans la 
première lame qu'après avoir traversé une certaine épais- 
seur e’. Cette épaisseur est très-considérable relativement à 
la distance à laquelle agissent les forces réfringentes ordi- 
naires, et ces dernières se sont déja compensées bien avant 
que la molécule arrive à l'épaisseur e‘; ceci est conforme 
avec les indications de plusieurs autres phénomènes où l’on 
peut comparer les deux genres de réfraction. Mais on peut 
aussi prouver d’une maniere frappante que la mème chose a 
encore lieu à la surface de sortie, et que quand les molécules 
lumineuses s’y trouvent, elles sont tout-à-fait hors de l'action 
des forces qui produisent la réfraction extraordinaire dans 
l'intérieur du cristal. Elles en sont, dis-je, aussi éloignées que 
si elles en étaient à ro0 metres de distance. Pour prouver 
cette vérité, j'ai disposé un rayon polarisé SL, fig. 5, de ma- 
nière qu'il tombât perpendiculairement sur une lame L de 
chaux sulfatée, et je me suis assuré que cette condition était 
remplie en dirigeant la lame de manière que le rayon réfléchi 
R tombât sur la surface même, ou tout près de la surface 
AB, qui avait produit la polarisation. Dans ce cas, il s'opère 
deux réflexions sur la lame, l’une à sa première surface, 
l'autre à la seconde. La première ne donne qu'un rayon 
