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à l’action de la seconde lame, quand elles commencent à y 
pénétrer. 
Ces effets résultant de la variation des forces pres des 
surfaces des corps, nous sommes obligés de les tirer im- 
médiatement de l'expérience ; mais quant au sens de la 
polarisation définitive, comme il dépend de l'action totale 
des lames , on peut dans tous les cas le déduire immédia- 
tement de la théorie, et l'expérience s'y trouve exactement 
conforme. Ainsi , lorsque plusieurs lames sont superposées 
de manière que leurs axes soient parallèles, si on les expose 
perpendiculairement à un rayon polarisé, on trouve que le 
sens de la polarisation définitive du rayon émergent sera 
le même que s'il n'eût traversé qu'une seule de ces lames, 
ce qui au reste semble presque évident de soi-même; mais 
ce qui l’est moins, et ce qui est également indiqué par la 
théorie comme par l'expérience, c'est que le sens de la 
polarisation définitive est encore le même pour uné seule 
lame que pour deux systèmes de lames superposées à angles 
droits, avec cette seule différence que, dans ce dernier cas; 
les molécules lumineuses se trouvent diamétralement retour- 
nées , de façon que leurs axes ont décrit une demi-circonfé- 
rénce; ce qui, à cause de leur symétrie, ne change nulle- 
ment les influences qu’elles éprouvent de la part des cristaux 
qu'elles peuvent ensuite traverser. 
La démonstration de cette propriété est facile par la théo- 
rie; car soit ACA', fig. 6, l'axe de la première lame ou du 
premier système de lames formant un angle ACZ — x avec 
la direction primitive CZ de la polarisation ; une partie des 
molécules incidentes conservera ses axes dans la direction 
CZ ou dans l’azimut zéro, et le reste tournera les siens dans. 
