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122 RECHERCHES 
nouveau leurs axes suivant la direction de la polarisation 
primitive CZ. Considérons maintenant l'autre faisceau, qui, 
après avoir traversé la première plaque, a perdu sa polari- 
sation primitive, et a tourné ses axes dans l’azimut CR. Les 
molécules qui le composent ont fait dans la première plaque 
un nombre impair d’oscillations ; par conséquent elles en 
feront encore un nombre impair , et le même nombre impair 
dans la seconde, qui est supposée d’une épaisseur parfaite- 
ment égale. Or, chaque oscillation impaire amène leurs axes 
sur la direction CZ’, diamétralement opposée à la direction 
CZ de la polarisation primitive; par conséquent, en définitif, 
les axes des molécules que nous considérons se trouveront 
aussi retournées pointpour point sur la ligne CZ, ce qui ne 
changera en rien les propriétés qu'elles montreront quand 
on leur fera traverser un cristal d'Islande; d'où l'on voit 
qu’en vertu de l'action successive des deux plaques égales 
et ainsi disposées, toute la lumière incidente , après les avoir 
_ traversées , aura complètement repris sa polarisation primi- 
tive, quel que soit l'azimut où l’on tourne simultanément 
les axes des deux plaques, pourvu que leurs surfaces restent 
toujours perpendiculaires au rayon incident; résultat en ap- 
parence fort extraordinaire, et qui pourtant n'est qu'une 
conséquence très-simple de la théorie. 
Si les deux plaques ainsi croisées à angles droits ont des 
épaisseurs inégales e e, on prouvera de la même manière 
que la teinte polarisée par leur système doit être celle que 
polariserait une seule plaque égale en épaisseur à leur diffé- 
rence ; car si la plaque antérieure est e, et la postérieure €’, 
celle-ci sera plus forte que l'autre ou plus faible : si elle est 
plus forte, on pourra la décomposer par la pensée en deux, 
