SUR LA POLARISATION DE LA LUMIÈRE. 129 
l’une de l'épaisseur e, qui détruira l'effet de la première; 
l'autre de l'épaisseur e — e, qui agira ensuite comme elle 
aurait fait sur un rayon polarisé qui lui serait parvenu direc- 
tement. Si au contraire e’ est plus mince que e, il suffira de 
remarquer que la teinte produite par le système de deux 
plaques croisées est la même, quelle que soit celle des deux 
plaques qui reçoive la première le rayon. Ainsi, en retour- 
nant le système des deux plaques proposées, la teinte ne 
changera pas; mais alors on pourra lui appliquer la démons- 
tration précédente, et par conséquent la teinte qu'il polarisera 
sera encore celle qui convient à la différence des épaisseurs. 
Généralement, lorsqu'on place différentes lames les unes 
sur les autres, de manière que leurs axes soient tournés 
dans d'autres directions que le parallélisme ou la perpen- 
dicularité, les teintes polarisées par leur système sont très- 
variables , même sous l'incidence perpendiculaire : cependant 
ces variations sont assujéties à des lois constantes que l'on 
découvrirait si l’on pouvait savoir par la théorie la manière 
dont les oscillations doivent se rejoindre, et, pour ainsi 
dire, se renouer d’une lame à l'autre; mais si cela n’est pas 
possible, du moins quant à présent, on peut toujours 
déterminer, dans tous les cas, les directions dans lesquelles 
les polarisations des faisceaux émergens pourront être 
dirigées; et de cette manière, tous les phénomènes qui 
devront être produits par un pareil système de lames se 
trouveront exprimés en formules générales dans lesquelles 
il ne restera plus à déterminer que quelques coëfficiens. 
: Prenons d’abord, par exemple, le cas où l’on superpose- 
rait deux lames «en croisant leurs axes de manière :qu'ils 
forment entre eux un angle constant à : soit, comme précé- 
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