SUR LA POLARISATION DE LA LUMIERE. 129 
Maintenant, si les lames sont égales en épaisseur, O —O et 
E—E; par conséquent, les coëfficiens de sin° 2: et de 
cos’ 22 devenant égaux, z disparaît de la formule, et il reste 
.=O—AT+E-—O +A ou EE} 
c'est-à-dire que la teinte du rayon extraordinaire est cons- 
tante dans tous les azimuts , ainsi que.son intensité; et l’une 
et l’autre sont égales à E,, c'est-à-dire au maximum de la teinte 
extraordinaire que chacune de ces lames aurait donnée par 
transmission sous l'incidence perpendiculaire, en plaçant 
son axe dans l’azimut de 45°, par rapport au plan primitif 
de polarisation. Ce résultat m'avait été donné ainsi par le 
calcul avant que je l'eusse observé par expérience ; mais je l’ai 
vérifié plusieurs fois depuis, en me servant de deux moitiés 
d'une même lame que je croise l’une sur l’autre sous l'angle 
de 45°, par la méthode décrite plus haut, page 28. Si l'on 
expose un pareil système à un rayon polarisé, et si l’on 
analyse la lumière transmise en se servant d’un rhomboïde 
de cristal d'Islande, dont la section principale soit dirigée 
dans le plan primitif de polarisation , on trouve que la teinte 
extraordinaire est constante, quelque position que l’on donne 
aux lames en les tournant dans leur plan. L’intensité et la 
couleur de cette teinte sont les mêmes qu’aurait données une 
seule des deux lames dans l'azimut de 45°, comme on peut 
s'en assurer facilement en écartant un peu le rayon visuel 
du point où les lames se croisent : en un mot, dans cette 
circonstance le système produit précisément le même effet 
qu'une plaque de cristal de roche taillée perpendiculairement 
à l'axe de cristallisation, et présentée de même perpendicu- 
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