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lairement au rayon polarisé : il ne faut pourtant pas se hâter 
de conclure de cette ressemblance l'identité complète de ces 
deux genres d'action; car si l’on tourne le rhomboïde qui 
sert pour analyser la lumière, les teintes varient tout autre- 
ment dans les lames croisées que dans la plaque de cristal 
de roche, différence dont nous expliquerons la cause plus 
loin. 
Les teintes données par les lames égales et croisées à 45° 
né sont pas seulement constantes sous l'incidence perpendi- 
culaire, elles le sont encore sous toutes les incidences et 
dans tous les azimuts, pourvu que le rhomboïde qui sert 
pour analyser la lumière ait sa section principale paraïlele 
ou perpendiculaire au plan du méridien. 
Mais si l'on tourne le rhomboïde dans son plan en laissant 
toujours sa première surface perpendiculaire aux rayons in- 
cidens, on voit les teintes des deux faisceaux se mêler d’une 
manière fort compliquée : la complication augmente encore, 
si les lames, au lieu d’être égales, sont inégales en épaisseur, 
et elle change suivant l'angle sous lequel elles sont croi- 
sées : mais toute cette difficulté n’est qu'apparente ; car, 
puisque nous avons trouvé que la lumiere, après avoir tra- 
versé les deux lames, est généralement partagée en quatre 
faisceaux, dont nous avons déterminé les sens de polarisa- 
tion, il est bien facile de déterminer la manière dont ces 
faisceaux se diviseront en tombant perpendiculairement sur 
la face naturelle d'un rhomboïde de spath d'Islande dont la 
section principale fera un angle connu avec la direction de 
la polarisation de chaque faisceau. Si nous nommons « l'azi- 
mut de la section principale du cristal par rapport au plan 
de polarisation primitif, il n'y a qu'à diminuer de 4 tous les 
