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ou simplement 
F.=(O+E) sin’ a; 
c'est-à-dire que le rayon extraordinaire , observé à travers le 
rhomboïde, sera toujours blanc et d’une intensité précisément 
égale à ce qu'il aurait été si la lumière était arrivée directe- 
ment au rhomboïde, Ce résultat est parfaitement conforme 
à l'expérience, comme je m'en suis plusieurs fois assuré. De 
plus, comme F, ne contient plus :, on voit que ce résultat 
a lieu quelque position que l'on donne au système des deux 
fames dans son plan : en lés faisant tourner sur elles-mêmes, 
la‘ valeur de F, n’éprouve aucun changement, ce que j'ai 
également vérifié. 
Venons maintenant au cas où les deux lames toujours 
égales entre elles seraient croisées sous l'angle de 45° : dans 
ce cas, on aura donc a — 45°, et la valeur de F, devient 
Fe—A sin” & +-(O —A)sin"(25—4) + (0 —A) cos" (27—4)+(E-O+4-A) cos «; 
en réunissant les termes susceptibles de réduction, A dispa- 
raît, et il reste 
F.—O+(E—O)cos x, 
ou bien 
EF, = O sin: » + E cos: «. 
La valeur de F, est donc précisément la même qu'elle 
serait si la lumière ne traversait qu'une seule lame dont 
l'axe serait situé dans l’azimut de 45°. Le rayon extraor- 
dinaire donnera la teinte E séparée de l’autre quand « sera 
nul, c'est-à-dire quand la section principale du rhomboïde 
sera dans le méridien : au contraire, il donnera la teinte O 
