1934 RECHERCHES 
éprouve en traversant successivement deux lames croisées. 
Supposons que l'axe de la première lame soit situé invaria- 
blement dans le plan du méridien, on aura 
2-0 CA À 
ce qui, étantintroduit dans la formule générale de la page 131, 
donne 
FE — O cos’ sx ŒnE, x 00) E,54,0 9,9 
2 
, Œ+E +00, 
2 
cos’ (24 — 4) 
0) Se sin (2&— :%), 
ou parce que E + O, —E +0, 
F,—O, cos à +E cos (2&— «) 
Fi— O sin «+ E sin’ (2&— 2). 
L'effet est donc le même que si la seconde lame existait 
seule; et cela est tout simple, puisque z étant nul, la pre- 
mière laisse à toute la lumière incidente sa polarisation pri- 
mitive. Maintenant mettons la seconde lame , au lieu de la 
première, dans l'azimut o , nous aurons alors  — 0, d'où, 
à cause de a—i — à, on tireé—— a, et les valeurs de 
F, F. deviennent 
(E+E,—0—0 ,+2A) 
2 
(E+E,—0—0 ,+-2A) 
2 
F,—0 cos’ «+ (O,—A) cos” (2 a+-ù) + cos” (2a—4) 
F.—0 sin’ + (0,—A) sin? (2a+x) + sin” (2a—%). 
Or ces valeurs différeront toujours des premières, et la dif- 
férence ne s’évanouirait pas même quand les lames seraient 
égales en épaisseur, car alors on aura 
F,=0O cos’ x + (O0 — A) cos" (24 + x)+(E— O + A) cos (2a—%) 
F.= 0 sin + (O0—A) sin° (244) +(E—O + À) sin° (2a—a&), 
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