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théorie, qui n’est au fond que leur expression la plus géné- 
rale. Maintenant, pour mieux éprouver cette théorie, il faut 
l'appliquer aux phénomènes qu'offrent ces mêmes plaques 
sous des incidences obliques, et voir si elle peut servir 
encore à les prédire, à les représenter: l'épreuve sera d'autant 
plus rigoureuse, que ces phénomènes sont nombreux, variés, 
et que les plus remarquables d’entre eux ne se montrent pas 
directement, de sorte qu’on ne peut les découvrir que lors- 
qu'on y est conduit comme je l'ai été par une théorie qui 
permette de les prévoir. En effet, on peut se demander d'abord 
suivant quel sens s’opérera la polarisation dans nos plaques 
lorsqu'elles seront inclinées sur le rayon incident? et, si on 
analyse la lumière transmise en se servant d'un rhomboïde 
de spath d'Islande placé dans une direction connue relative- 
ment à l'axe de cristallisation des plaques, quel sera le rap- 
port d'intensité des deux rayons ordinaire et extraordinaire ? 
Dans quelles circonstances l’un ou l’autre de ces rayons 
deviendra nul? où atteindra-t-il ses maxima et minima 
d'intensité? et si, avant de tomber sur le rhomboïde, le 
rayon a traversé plusieurs lames inclinées les unes sur les 
autres d’un angle donné, et disposées comme on voudra 
entre elles , quelles modifications ce rayon aura-t-il acquises , 
et quel changement en résultera-t-il dans les intensités des 
deux faisceaux donnés par le rhomboïde? Jusqu'ici nous 
n'avons parlé que de la direction, de la polarisation et de 
l'intensité des images; mais si la lame est assez mince pour 
donner des faisceaux colorés, quelles variations les teintes 
de ces faisceaux éprouveront-elles par le changement d'inci- 
dence? comment varieront-elles ? suivant quelles lois ? Si la 
lame est trop épaisse pour donner immédiatement des images 
