SUR LA POLARISATION DE LA LUMIÈRE. 145 
des molécules lumineuses : ce sera l’azimut de cette nouvelle 
polarisation. 
Par conséquent, si l’on analyse la lumiere émergente en 
se servant d’un rhomboïde de spath. d'Islande dont la sec- 
tion principale soit dirigée dans le ‘plan du méridien, ce 
rhomboïde recevra une portion de lumière O polarisée sui- 
vant le méridien, et une autre portion E dirigée suivañt 
l'azimut 2(2— A); par conséquent les intensités des deux 
rayons F, F., ordinaire et extraordinaire, seront 
[1] F,=O-+E cos 2(i A) F = E sin 2(: — A): 
d’après cela on voit que le rayon extraordinaire F, deviendra 
encore nul quand,on aura :— À — 90 ou £ — 90 + A. Il est 
aisé d'en voir Ja raison physique. Dans ce cas, le premier 
axe CP de la lame formera un angle droit avec la direction 
CA de la polarisation primitive; par conséquent l'étendue 
des oscillations sera de deux angles droits. Ainsi les molécules 
qui auront fait un nombre d'oscillations impair reviendront 
sur la direction Ca, prolongement de CA, comme celles qui 
auront fait un nombre d’oscillations pair ; elles seront seule- 
ment retournées point pour point, mais ce retournement ne 
change en rien leurs propriétés. Lors donc que les molécules 
seront sorties de la lame, leurs axes se retrouveront tous: 
replacés dans le méridien , comme si elles n'avaient pas fait 
d'oscillations ; et voilà pourquoi le rayon F, s’évanouit. Si le 
rhomboïde qui sert pour analyser la lumière n'avait pas sa 
section principale dirigée dans le plan du méridien, mais 
dans l’azimut «, alors l'angle de cette section principale avec 
le plan de polarisation nouvelle serait « — 2(i—A), et par. 
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