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oscillations dans la seconde suivant Ca prolongement de CA. 
Ainsi il n’y aura encore que deux directions distinctes de 
polarisation; et de plus, on peut prouver ici, comme pour 
l'incidence perpendiculaire, que le faisceau qui perd défini- 
tivement sa polarisation, et qui, en sortant de la seconde 
lame, se trouve polarisé suivant C/, est précisément celui 
qu'aurait donné une seule lame égale en action à la différence 
des deux lames superposées, en ayant égard à la variation 
opposée d'intensité que chacune d'elles subit par l'inclinaison. 
Nous avons vu plus haut que lorsqu'on présente une lame 
de chaux sulfatée à un rayon polarisé, et sous l'incidence 
perpendiculaire, si l'on analyse la lumiere réfléchie perpen- 
diculairement par cette lame, on trouve que le rayon ex- 
traordinaire a la même teinte qu'il aurait s'il était produit 
par un rayon transmis à travers une ‘lame d'une épaisseur 
double. Nous avons expliqué ce fait en remarquant que la 
lumiere arrivée à la seconde surface de la lame se trouve 
hors de la portée des forces dépendantes de la figure des 
molécules du cristal; et par conséquent, lorsqu'elle revient 
sur elle-même , elle éprouve les mêmes influences que si elle 
était réfléchie d’une distance quelconque au-dehors du corps. 
Voici maintenant un autre fait en apparence contradictoire. 
Exposez une semblable lame à un rayon polarisé, mais sous 
une incidence oblique , sous celle qui produirait par réflexion 
la polarisation complète sur la première surface; mettez de 
plus le plan d'incidence dans l'azimut de 9o , et ‘ensuite 
tournez l'axe de la lame à 45° de ce plan; alors vous verrez 
que la lumiere réfléchie est entierement colorée, et colorée de 
‘la même teinte que la lame polarise par transmission sous cette 
incidence : si vous la tournez sur son plan, la teinte réfléchie 
