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est rectangulaire sur CT, il coïncide alors avec CA, et il ne 
se produit point d’oscillation, ce qui fait que toutes les mo- 
lécules échappent ensemble à la réflexion en arrivant à la 
seconde surface. Entre ces deux limites l'intensité du rayon 
réfléchi varie, et elle est a son maximum dans le cas que 
nous avons considéré d'abord , lorsque l'axe CP forme avec 
CA un angle de 45°; mais de plus, la teinte du rayon réfléchi 
varie avec l'azimut en même-temps que son intensité, parce 
que l’action de la lame sous une même incidence varie avec 
la position de son axe relativement au plan d'incidence : elle 
est la plus faible possible lorsque cet axe coïncide avec CT; 
et au contraire elle atteint son maximum lorsqu'il lui est per- 
pendiculaire, comme nous l'avons démontré plus haut par 
l'expérience. La teinte du rayon qui perd sa polarisation 
primitive, et qui seule subit la réflexion à la seconde surface 
de la lame, doit donc varier quand on tourne la lame sur 
son plan; et en même temps son intensité doit changer 
selon que la direction des particules lumineuses les, présente 
à la surface d'émergence dans un sens plus ou moins favo- 
rable à la réflexion. 
Lorsque l'épaisseur des lames excède une certaine limite, 
elles ne produisent plus de couleur, et le rayon réfléchi est 
blanc; mais les molécules qui composent ce blanc n'en ont 
pas moins fait leurs oscillations en revenant de la seconde 
surface , et d’après la théorie on voit qu'il est aisé de rendre 
l'effet de ces oscillations sensible : il suffit pour cela de faire 
passer perpendiculairement le rayon réfléchi à travers une 
seconde plaque d’une épaisseur à-peu-prèes égale à la pre- 
miere , et dont les axes soient croisés à angles droits sur les 
siens; car l’action de cette seconde plaque, démélant les 
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