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dant probablement de la vitesse, et qui varie seulement 
entre neuf dixièmes et l'unité. 
Considérons, par exemple, fig. 13, une plaque LL parallèle 
à l'axe de cristallisation, et supposons que l'on incline cette 
plaque sur le rayon incident polarisé, en maintenant son 
premier axe LL dans le plan d'incidence. Soit MI le rayon 
incident, IR le rayon réfracté, et PIP' la normale au point 
d'incidence. Nommons 6 l'angle d'incidence MIP’, et # l'angle 
de réfraction PIR. Alors le trajet de la lumière dans la 
plaque sera IR ou = — , en nommant e l'épaisseur IP de la 
plaque sous Peu perpendiculaire. La force répulsive 
qui produit la réfraction extraordinaire sera proportonnele 
au carré du sinus de l'angle PRI, c'est-à-dire, au carré du 
cosinus de l'angle #', et par conséquent, si on 4 représente 
par l'unité sous l'incidence perpendiculaire, elle sera expri- 
mée par cos’ #’ sous l'incidence 8. Le produit de ces deux 
., 7 e . 
quantités sera donc To g° COS w', ou simplement e cos. #', 
et cette expression représentera à tres-peu près l'épaisseur à 
laquelle répond la lame sous l'incidence. Mais pour rendre 
cette expression tout-à-fait rigoureuse, il faut, comme je 
l'ai dit, lui ajouter un facteur tres-peu différent de l'unité, 
et qui se trouve être de la forme 1 + a sin’ 6 + D sara 1e 
aus la change en 
e cos. 4" 
1— asin 0 — bsin‘6' 
On peut déterminer les coëfficiens & et b par deux obser- 
vations de teintes faites sous des incidences diverses, et 
quant à l'angle #', on le calculera comme à l'ordinaire d’après 
