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axe. D'ailleurs il ne change rien à notre théorie des oscilla- 
tions de la lumière, comme nous l'avons dit dans la page 76; 
car nous avions des-lors prévu eétfindiqué la possibilité de 
représenter tous les phénomènes en n'employant qu'une 
seule force émanée du premier axe. Nous devrons seulement 
admettre que cette force devient nulle d'elle-même quand 
l'axe de polarisation des molécules lumineuses devient pa- 
ralièle à la ligne dont elle émane. Alors les changemens 
d'actions qui s'observent dans les positions où cette force 
doit rester constante, et que nous avions d'abord repré- 
sentés par une force émanée du second axe, devront être 
uniquement attribués au changement d'épaisseur; mais :l 
faudra toujours joindre à ces expressions un facteur peu 
différent de l'unité et de la forme 1+ & sin’ 4° + b sin* 4’, ce 
qui donnera l'expression 
e 
cos. @ [1 + a’ sin° 0" + 2’ sin a] 
On déterminera de même les valeurs des coëfficiens a' et 
b' d'après l'observation de deux teintes sous des incidences 
diverses; et l’on trouvera ainsi qu’ils sont de signe contraires 
à ce qu'ils étaient quand on inclinait le premier axe sur le 
rayon polarisé. + 
Pour vérifier ces formules, et connaître le degré d’exacti- 
tude qu’elles comportent, c’est peu de les appliquer àdes 
lames minces où les variations des teintes sont peu consi- 
dérables, il faut les appliquer à des plaques épaisses où 
l'on rendra le développement des couleurs sensible par le 
croisement ; alors on aura de nombreuses séries de teintes 
