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la teinte E représentée par 16,88 sous l'incidence pérpendi- 
culaire, on prenait E— 16,44, c'est-à-dire un vert jaunâtre 
du troisième ordre, mais moins jaunâtre que nous ne l’avions 
d’abord pensé : cette correction accorderait aussi à tres-peu 
de chose près la comparaison de la première expérience 
avec la formule. Au reste, l'écart dont nous parlons ici est 
beaucoup trop petit pour pouvoir être constaté autrement 
que par un très-grand nombre d'observations. On n’a pas 
mesuré d'inclinaison plus grande que 59° 20' 10", parce que 
au-delà de ce terme il n’y avait plus de coloration sensible. 
Je vais maintenant appliquer les mêmes formules à deux 
autres plaques À et B dont la première, constamment per- 
pendiculaire au rayon polarisé, avait pour épaisseur 417° du 
sphéromètre, tandis que la seconde, que je plaçais sous des 
inclinaisons diverses , avait pour épaisseur 463 parties. 
Ces plaques étant croisées à angles droits l’une sur l’autre, 
et exposées sous l'incidence perpendiculaire au rayon pola- 
risé, donnaient un rayon ordinaire d’un tres-beau bleu, et 
un rayon extraordinaire orangé légèrement rougeûtre : cet 
orangé appartenait au second ordre d’anneaux , et je le repré- 
senterai par 11°,3 de la table de Newton. J'ajoute ainsi 0”,19 
à la valeur 11,11 assignée par Newton pour l'orangé du 
second ordre, afin d'exprimer que la teinte que nous consi- 
dérons tire un peu vers le rouge. D’après cela, en nommant 
comme ci-dessus e e’ les épaisseurs de nos deux plaques 
réduites à l'échelle de Newton, la condition relative à linci- 
dence perpendiculaire donnera j 
e —e—11,3; 
d’autres expériences faites précédemment m'avaient appris 
