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vée, car en faisant 6 — 90° dans notre formule , elle donne 
pour limite E — 38,7, c'est-à-dire presque exactement la 
teinte à laquelle nous sommes arrivés. 
J'ose croire que les expériences précédentes sont assez 
concluantes et assez nombreuses pour prouver avec évi- 
dence, 1° que le changement des teintes par l'inclinaison 
dans les lames croisées se fait par des lois extrêmement 
régulières ; 2° que ces variations suivent toujours la série 
des teintes observées par Newton dans les anneaux colorés; 
3° enfin, que les lois de ces phénomènes sont représentées 
ou exactement, ou à très-peu de chose près, par les for- 
mules que nous avons données plus haut, d’après la théorie 
des oscillations. 
Jusqu'ici nous avons supposé qu'une des deux plaques 
croisées restait constamment perpendiculaire au rayon po- 
larisé ; mais on pourrait supposer aussi que les deux plaques 
sont superposées , et qu'on les incline ensemble. Soit A la 
plus forte de ces deux plaques, et B la plus faible: si on in- 
cline le premier axe de A sur le rayon polarisé, on incline 
en même temps le second axe de B. Par conséquent l’action 
de A diminue, et celle de B augmente : d’où il suit que la 
différence A—B de ces actions devient moindre, et la teinte 
polarisée par le système monte dans l’ordre des anneaux 
comme sil devenait plus mince. Si cette influence opposée de 
linclinaison sur les deux plaques A et B peut aller jusqu'à les 
rendre égales, la teinte polarisée par le système sera le noir; 
alors, en augmentant l’inclinaison dans le mème sens, celle 
qui était d'abord la plus faible deviendra la plus forte, et 
réciproquement : d'où il suit que le système descendra de 
nouveau dans l’ordre des anneaux comme sil devenait de 
