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manière la plus certaine. Je ne présente ici ces résultats que 
comme des faits que nous généraliserons plus loin, et dont 
nous trouverons la loi. 
En inclinant la plaque sur le rayon incident dans le sens 
opposé, quelque inclinaison qu'on lui donne, on n’aperçoit 
jamais de couleurs: * 
Le premier élément qu'il faut connaître pour calculer ces 
phénomènes, c'est l’action de la plaque sous l'incidence 
perpendiculaire. Quand nous l’'aurons déterminée, nous 
saurons dans quel rapport elle se trouve affaiblie par l'incli- 
naison de l'axe sur le plan des lames, et nous verrons si 
cet affaiblissement est toujours réglé sur celui de la force 
répulsive combiné avec le changement d'épaisseur. 
Pour résoudre cette question, J'ai croisé cette plaque que 
je nommerai À avec une autre plaque de chaux sulfatée B 
beaucoup moins épaisse. J'ai exposé le système à un rayon 
polarisé, sous l'incidence perpendiculaire et dans l’azimut 
de 45°: en analysant la lumière transmise, j'ai reconnu 
qu'il polarisait le jaune du premier ordre. Si l’on inclinait 
le premier axe de la plaque À de manière à l'affaiblir, le 
rayon extraordinaire montait dans l’ordre des anneaux 
comme si le système füt devenu plus mince; il arrivait ainsi 
presque tout de suite au zéro des teintes. Après quoi, en 
continuant toujours à incliner la plaque dans le même sens, 
on recommençait une autre série de teintes qui descendaient 
constamment dans l'ordre des anneaux. Cette expérience 
montre que la plaque de cristal de roche, sous l'incidence 
perpendiculaire, était plus forte que la plaque de chaux sul- 
fatée avec laquelle je l'avais croisée, puisqu'il fallait l’affai- 
blir, et renforcer cette dernière pour que l'action devint 
égale. 
