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Ici nous voyons bien clairement l'influence de l’obliquité 
de l'axe; car les lames de chaux sulfatée et de cristal de 
roche parallèles à l'axe se compensent à égalité d'épaisseurs ; 
au lieu que, dans le cas présent, si nous représentons par 
l'unité la force de la plaque de chaux sulfatée pour faire 
osciller la lumiere, celle de la plaque de cristal de roche 
sera exprimée par +, en raison inverse de leurs épaisseurs. 
Mais quel rapport ce résultat a-t-il avec l'intensité de la 
force répulsive qui produit la réfraction extraordinaire ? 
Pour le savoir, il faut se rappeler le principe général que 
j'ai énoncé plus haut : c'est que l'action d'une plaque quel- 
conque est toujours, à très-peu de chose près, exprimée par 
le produit de la force répulsive et de la longueur du trajet 
suivant laquelle elle agit. Soit, fig. 14, ABCD notre plaque 
de cristal de roche, et LI la direction du rayon incident 
perpendiculaire. Si la double réfraction du cristal de roche 
est soumise aux mêmes lois que Huyghens a découvertes 
pour le spath d'Islande, le rayon incident LI se divisera 
en entrant dans le cristal, parce que le rayon réfracté est 
incliné sur l'axe AC. Mais à cause du peu d'intensité de la 
double réfraction dans le cristal de roche, cette séparation 
est tout-à-fait insensible dans les plaques qui n’ont que cinq 
ou six centimètres d'épaisseur; et ainsi nous pouvons, rela- 
tivement à ces plaques, calculer la force répulsive d'après 
la direction du rayon ordinaire. Ici donc elle sera expri- 
mée par le carré du sinus de l’angle TAB, puisque AB est 
l'axe; ou, ce qui revient au même, elle le sera par le carré 
du cosinus de l'angle ABI, que nous avons appelé a. De 
plus le trajet que fait la lumière dans la plaque est égal à 
IA, c'est-à-dire à son épaisseur même, que nous dési- 
