SUR LA POLARISATION DE LA LUMIÈRE. 197 
sulfatée, et elle consiste en ce que les actions de ces pla- 
ques comparées, soit à elles-mêmes sous des incidences 
diverses, soit les unes aux autres pour différentes épais- 
seurs, sont, à très-peu de chose près, proportionnelles au 
produit de la force répulsive extraordinaire par la longueur 
du trajet durant lequel elle agit; en sorte que toutes les 
fois que ce produit est le même dans différentes lames, où 
dans des systèmes de ces lames assemblées comme on vou- 
dra, la teinte est aussi la même , ou à très-peu près la même, 
quelle que soit d’ailleurs la position de l’axe du cristal rela- 
© tivement aux surfaces par lesquelles le rayon entre ou sort. 
Nommons e l'épaisseur de la plaque de cristal de roche 
exprimée en parties du sphéromètre, et réduite à l'échelle 
de Newton. Nommons 6 l'angle d'incidence LIP (fig. 15), et 
ÿ' l'angle de réfraction correspondant. Si l’on néglige la dif- 
férence de direction des deux rayons ordinaire et extraordi- 
naire, comme nous l'avons déja fait pour la chaux sulfatée, 
la longueur du trajet oblique. IR, que la lumière parcourt 
_ g- L'angle B'TI, 
formé par le rayon réfracté IR avec l’axe A’B' de la plaque, 
est égal à 90° — (a + 4), comme nous l’avons dit plus haut. 
Par conséquent le carré du sinus de cet angle qui exprime la 
force de la réfraction extraordinaire sera sin° [90°—(4+#')] 
én traversant la plaqu ra épale : 
plaque, sera égale à - 
: AN 4 4 02 € 
ou cos (a +6); multipliant cette quantité par er 
aura le produit 
ecos [a+] 
cos, 0’ 2 
qui exprimera, à très-peu de chose près, l'action de la 
