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que dans le cristal de roche, il se produit des couleurs 
même dans des plaques perpendiculaires à l'axe, lorsqu'elles 
sont suffisamment épaisses, et qu'on les expose perpendicu- 
lairement à un rayon polarisé. Cette action, comme on le 
verra dans la dernière partie de ce Mémoire, est totalement 
distincte de la force répulsive principale. Son action s’affaiblit 
à mesure que l'angle du rayon réfracté augmente, et elle finit 
par devenir insensible à certaines limites de cet angle que 
nous déterminerons. Or, dans les plaques taillées comme 
nous venons de le dire, on doit finir par développer cette 
action ; et alors elle doit modifier les phénomènes que nous 
avions, jusqu'à présent, considérés dans des limites où son 
influence était insensible. C'est, en effet, ce qui a lieu, 
comme je m'en suis assuré par l'expérience, avec des plaques 
taillées de manière à développer les circonstances favorables 
de ce phénomène. Mais l'examen de ce cas doit entrer dans 
une derniere partie, où je considérerai les plaques perpen- 
diculaires à l'axe, et où je donnerai les lois suivant les- 
quelles cette action s'exerce, non plus de manière à faire 
osciller la lumière, mais de manière à la faire tourner d’un 
mouvement continu. 
Néanmoins, avant de terminer cette quatrième partie, je 
crois devoir résumer les conséquences auxquelles nous avons 
été conduits par les expériences qui s’y trouvent rapportées. 
Lorsque nous avons analysé les phénomènes que présentent 
les plaques de chaux sulfatée, sous l'incidence perpendicu- 
laire, nous avons vu qu'ils démontraient nécessairement 
l'existence d’une force en vertu de laquelle les molécules 
lumineuses oscillaient autour de l'axe de cristallisation. De 
plus, comme les phénomènes des incidences obliques nous 
