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intensités égales; enfin l’image ordinaire devient tout-à-fait 
nulle, quand l'angle du plan de polarisation avec la section 
principale du rhomboïde est de 90°. Alors toute la lumière 
passe dans le rayon extraordinaire. 
Ces données une fois établies par l'expérience , appli- 
quons-les aux phénomènes que nous avons observés avec 
uos plaques, et commençons par la plus mince, celle dont 
l'épaisseur est 0", 400. Voici l'énoncé de ces phénomènes : 
1° On place la section principale du rhomboïde dans le 
plan de polarisation primitive du rayon qu'on laisse tomber 
directement sur sa surface et sous l'incidence perpendicu- 
laire. Tout ce rayon se réfracte ordinairement, et l'image 
extraordinaire est nulle. 
29 On interpose la plaque de cristal de roche, et l'on _ob- 
serve un faisceau extraordinaire d'un bleu sombre; ce rayon 
est un mélange de bleu et de violet. Le rayon ordinaire est 
blanc sensiblement; c'est-à-dire que la quantité de rayons 
bleus et violets qu'il a perdus pour former le rayon extraor- 
dinaire est si faible, qu'il n’en résulte aucune altération sen- 
sible dans sa blancheur. | à 
1° conséquence. De là on peut d’abord tirer cette consé- 
quence importante. Quand on analyse un rayon polarisé en 
se servant d’un rhomboïde de spath d'Islande, le rayon ex- 
traordinaire est toujours formé aux dépens des faisceaux 
dont les axes ne coïncident pas avec sa section principale. 
Ici nous trouvons que ce faisceau extraordinaire ne contient 
que des rayons bleus et violets; donc, si l'action du rhom- 
boïde. s'exerce ici comme sur les rayons polarisés directs, il 
s'ensuit que tout le reste de la lumière incidente est polarisé 
dans un seul et même sens, et ce sens est la direction de la 
